介質(zhì)波導(dǎo)的二方程的解
信息分類：生命科學(xué)資訊 作者:miss-dong發(fā)布
介質(zhì)波導(dǎo)的二方程的解
根據(jù)方程的具體解釋分析，由電磁場(chǎng)理論所知道的，沿著
各種介質(zhì)波導(dǎo)傳輸?shù)牟▌t皆是表面波。
而這種波的電磁場(chǎng)則是沿著橫向的分布在波導(dǎo)內(nèi)以及波導(dǎo)
外是不同的，在波導(dǎo)內(nèi)場(chǎng)分量測(cè)橫向是駐波分布的，在波
導(dǎo)外場(chǎng)分量則是沿橫向是衰減的。
因此當(dāng)衰減常數(shù)非常大時(shí)，電磁場(chǎng)主要集中在介質(zhì)波導(dǎo)內(nèi)
以及其表面附近，因此就稱為表面波，因此對(duì)他的解釋就
分為兩個(gè)部分進(jìn)行討論。
介質(zhì)波導(dǎo)內(nèi)部的傳輸波則沿著方向是駐波分布，解為第一
類或是第二類函數(shù)，因此第二類則為無(wú)窮大，因此只能夠
取第一類函數(shù)。
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